mechanics.pl

Przeglądaj wersję html pliku:

502

[Windows Write file. Some garbage expected]


ciowe sprawdzenie praw promieniowania za
pomocĄ pirometru optycznego ( Źw.502 ).

WYDZIAť : Elektronika SEMESTR 3 ROK AKAD . 1994 / 95


ZESPŕť 2 2 DATA WYKON .
OCENA PODPIS

ajĄ promieniowanie elektromagnetyczne o widmie ciĄ -

asnej energii cieplnej . Prawa rzĄdzĄce tym promieniowaniem zos -

owane dla promieniowania zr˘wnowaľonego tj. takiego gdy dostarczona

a energia w pewnym okresie czasu jest w tym samym czasie wypromieniowana

ciami charakteryzujĄcymi promieniowanie termiczne sĄ :

† energii monochromatycznego promieniowania wy -

a o temperaturze T , w czasie 1s w jednostko -

owy ,

ci pada -

o .

kowicie padajĄce naä promieniowanie nazywamy cia -

ym zakresie widma i

doskonale czarnych w przyrodzie si©

ci fali a tylko od

a szare .

Podstawowym prawem promieniowania termicznego jest prawo Kirchoffa

ci absorpcyjnej

a doskonale czarnego :



a doskonale

ci fali przebiega jak na rys .

adu .





a doskonale czarnego opisuje r˘wnanie

Plancka :



a w pr˘ľni .

kowanie r˘wnania Plancka otrzymujemy prawo Stefana - Boltzmana .

kowitĄ

ym zakresie widma :

E( T )

a Stefana - Boltzmana .

szarych prawo Stefana - Boltzmana ma posta† : E( T ) .

ci emisyjnej przesuwa si© wraz ze wzrostem temperatury ku kr˘t -

szym falom , co wida† na rys .StosujĄc warunek na maksimum funkcji :



otrzymujemy prawo przesuni©† Wiena w postaci :



† fali , przy kt˘rej zachodzi maksimum wypromieniowania energii ;

a .

ci emisyjnej otrzymuje si© :



gdzie .

a w danej dziedzinie

ci oparte sĄ metody wyzna -

zwane pirometrycznymi . W pirometrze optycznym doprowadza

a

em o temperaturze

znanej jest ľar˘wka , kt˘rej luminancja regulowana jest zmianĄ
nat©ľenia prĄdu , a

a

o doskonale czarne .

Odczyt ze skali pirometru podczas zr˘wnania luminancji daje nie
temperatur© rze -

a dos -

ci emisyjnej

a badanego . Moľemy wi©c napisa† :





a doskonale czarnego , a lewa

a badanego .

Z prawa Kirchoffa wynika , ľe :

.



Po wprowadzeniu powyľszego uzyskujemy :

.

Uwzgl©dniajĄc r˘wnanie Plancka otrzymujemy :



gdzie .

a

ci ln P=ln T .





˙˙

H

H

J

y

{

ž

¬

®

ż

ż

Á

.

k

Ř

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

Ŕ!

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

Ŕ!

H

@

Ŕ!H

J

@

Ŕ!J

y

@

Ŕ!y

{

@

Ŕ!{

¬

@

Ŕ!¬

®

@

Ŕ!®

ż

@

Ŕ!ż

Á

@

Ŕ!Á

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

.

@

Ŕ!.

@

Ř

@

Ŕ!Ř

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

@

˙˙˙˙˙˙ÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜ
ÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜ
ÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜÜ